Всё об электрических двигателях, генераторах, трансформаторах и прочих электрических машинах

RSS

На сайте можно найти информацию об принципе работы, устройстве, конструкции электрических двигателей, генераторов и трансформаторов. Также есть материалы по электронике и печатным платам.

Главная > Помехоэмиссия от печатных узлов > Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Для приближенного количественного анализа пары параллельных проводников применимы простые модели излучения, вызванного токами, протекающими в этих проводниках. Хотя случай двух параллельных проводников представляет собой только малое подмножество возможных вариантов расположения токонесущих проводников, расположенных на плате, он, тем не менее, представляет собой важную и легко анализируемую структуру. На этом примере можно лучше понять механизм излучения, который может быть применен для анализа других структур. Основной метод определения поля излучения пары параллельных проводников базируется на принципе суперпозиции и состоит в совмещении излученных полей от каждого проводника.

Рассмотрим два проводника, расположенных параллельно, как показано на рис. 7.2.

Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Рис. 7.2. Модель излучающей системы проводников.

Два провода расположены на оси у сферической системы координат и параллельны оси z Провод 1, по которому течет ток I1(z), расположен в точке y = — s/2, а провод 2, по которому течет ток I2(z), расположен в точке y = s/2. Каждый из этих токов является функцией расстояния г вдоль провода. Заметим, что эта общая задача может использоваться для описания случая, показанного на рис. 7.1. Для случая с токами дифференциального режима приняты условия I1(z) = IDiff(z) и I2(z) = — IDiff(z), а для случая с токами общего вида приняты условия I1(z)= IComm(z) и I1(z) = IComm(z). Если будет определено значение поля EΘ,Ant излучения в дальней зоне каждой антенны, то, предполагая, что точки измерения находится в дальней зоне, можно определить совокупное излучаемое поле путем суперпозиции полей каждой антенны как:

Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Где поле в дальней зоне каждой антенны может быть определено по формуле [121]:

Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Где II — ток в центре антенны; F(Θ) — коэффициент усиления антенны, определяемый ее диаграммой направленности, зависит от угла Θ и принимается максимальным, M — коэффициент, зависящий от типа антенны; r — расстояние от проводника до точки наблюдения.

Коэффициенты M и F(Θ) для диполя Герца равны

Токи в дифференциальном и общем режиме – Часть 3

Метки: , , , , ,


© 2012 - Устройство и принцип действия электрических машин