Всё об электрических двигателях, генераторах, трансформаторах и прочих электрических машинах

RSS

На сайте можно найти информацию об принципе работы, устройстве, конструкции электрических двигателей, генераторов и трансформаторов. Также есть материалы по электронике и печатным платам.

Главная > Расчет параметров дифференциальной пары > Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Внедиагональные элементы матрицы описывают уровень связи, но их роль недостаточно интуитивно понятна. Рассмотрим матричные внедиагональные элементы Ζ12 и Z21. В действительности это не волновые сопротивления между линией 1 и линией 2. Элемент Z12 определяет значение напряжения, которое генерируется на линии 1 на один ампер тока в линии 2. Аналогично элемент Ζ21 определяет индуцированное напряжение в линии 2 на 1 ампер тока в линии 1. Учитывая это, можно говорить о взаимном полном сопротивлении:

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

При слабой связи внедиагональные элементы малы, и их можно принять равными нулю.

Из этого описания можно идентифицировать волновые сопротивления при четной и нечетной модах в терминах матрицы волновых сопротивлений. Когда дифференциальный сигнал прикладывается к двум линиям, имеет место нечетная мода. По определению при нечетной моде ток в одной линии равен и противоположен по направлению току в другой линии, или I1 = — I2. Основываясь на этом определении, вычислим напряжение на линии 1:

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Откуда волновое сопротивление нечетной моды линии 1 равно:

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Аналогично при четной моде токи в линиях одинаковы I1 = I2. Напряжение на линии 1 для четной моды равно

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Волновое сопротивление четной моды линии 1:

Матрица волновых сопротивлений – Часть 2

Для линии 2, очевидно, можно получить аналогичные выражения, поскольку конструкция линий симметрична. Напомним, что выше даны приближенные выражения (6.12) и (6.13) для расчета этих волновых сопротивлений.

При принятом определении полное сопротивление нечетной моды одной линии есть разность между диагональным и внедиагональным элементом матрицы полных сопротивлений. При усилении связи увеличивается значение внедиагональных элементов и уменьшается дифференциальное полное сопротивление. Полное сопротивление четной моды одной линии есть сумма диагональных и внедиагональных элементов. При увеличении связи внедиатональные элементы увеличиваются, и полное сопротивление для четной моды увеличивается.

В большинстве случаев при анализе дифференциальных пар для расчета элементов емкостных и индуктивных матриц, а также матриц полных сопротивлений необходимо применять численные методы расчета и соответствующие программные средства.

Метки: , , ,


© 2012 - Устройство и принцип действия электрических машин